工程热力学知识汇总

工程热力学知识汇总

1.基本概念

热力系统：用界面将所要研究的对象与周围环境分隔开来，这种人为分隔的研究对象，称为热力系统，简称系统。

热力状态：系统中某瞬间表现的工质热力性质的总状况，称为工质的热力状态，简称为状态。

平衡状态：系统在不受外界影响的条件下，如果宏观热力性质不随时间而变化，系统内外同时建立了热的和力的平衡，这时系统的状态称为热力平衡状态，简称为平衡状态。状态参数：描述工质状态特性的各种物理量称为工质的状态参数。如温度（T）、压力（P）、比容（υ）或密度（ρ）、内能（u）、焓（h）、熵（s）、自由能（f）、自由焓（g）等。

基本状态参数：在工质的状态参数中，其中温度、压力、比容或密度可以直接或间接地用仪表测量出来，称为基本状态参数。

准静态过程：过程进行得非常缓慢，使过程中系统内部被破坏了的平衡有足够的时间恢复到新的平衡态，从而使过程的每一瞬间系统内部的状态都非常接近平衡状态，整个过程可看作是由一系列非常接近平衡态的状态所组成，并称之为准静态过程。

可逆过程：当系统进行正、反两个过程后，系统与外界均能完全回复到初始状态，这样的过程称为可逆过程。

内可逆循环:如果循环中系统内部的耗散效应可以忽略不计，但工质与热源的传热过程存在很大的不可逆性，不能忽略。可以设想在工质与热源发生传热时有一个假想的物体处于其间，此假想物体与工质的温差无限小，即该传热过程是可逆的。该循环也可以看成可逆循环，为便于分析讨论，这样的循环称为内可逆循环

膨胀功：由于系统容积发生变化（增大或缩小）而通过界面向外界传递的机械功称为膨胀功，也称容积功。

热量：通过热力系边界所传递的除功之外的能量。

热力循环：工质从某一初态开始，经历一系列状态变化，最后又回复到初始状态的全部过程称为热力循环，简称循环。

工质：实现热能与机械能相互转换的媒介物质

功：是热力系统通过边界而传递的能量，且全部效果可表现为举起重物

热力学能：热力系处于宏观静止状态时系统内所有微观粒子所具有的能量之和。总储存能：热力学能与宏观运动动能与位能的总和EUEkEp或EU12mcmgz2热力学第一定律:能量既不能被创造，也不能被消灭，它只能从一种形式转换成另一种形式，或从一个系统转移到另一个系统，而其总量保持恒定，这一自然界普遍规律称为能量守恒与转换定律。把这一定律应用于伴有热现象的能量和转移过程，即为热力学第一定律。

热力学第二定律：开尔文说法：只冷却一个热源而连续不断作功的循环发动机是造不成功的。克劳修斯说法：热不可能自发地、不付代价地从低温物体传到高温物体。卡诺循环：在两个恒温热源间，由两个可逆定温过程和两个可逆绝热过程组成的循环，称为卡诺循环。卡诺定理：1．所有工作于同温热源与同温冷源之间的一切可逆循环，其热效率都相等，与采用哪种工质无关。2．在同温热源与同温冷源之间的一切不可逆循环，其热效率必小于可逆循环自发过程：自然过程中凡能够独立、无条件地自动进行的过程

孤立系统：系统与外界之间不发生任何能量传递和物质交换，称为孤立系统。

孤立系统熵增原理：任何实际过程都是不可逆过程，只能沿着使孤立系统熵增加的方向进行。能量或物质的做功能力及（yong）：在给定的环境条件下且至于环境作用，能量或物质做出的最大有用功

做功能力的损失：与熵产成正比，其比例系数为环境介质温度

理想气体：气体分子是由一些弹性的、忽略分子之间相互作用力（引力和斥力）、不占有体积的质点所构成。

临界状态:M=1而df=0为喉部，此处的截面称临界截面，及流速达到当地声速

临界压力比：临界压力与滞止压力之比。截面上工质的压力与滞止压力之比等于临界压力比是气流从亚声速到超声速的转折点，仅与工质性质有关

渐缩喷管：当进入喷管的气体是M<1的亚音速气流时，这种沿着气体流动方向喷管截面积逐渐缩小的喷管称为渐缩喷管。

渐扩喷管：当进入喷管的气体是M>1的超音速气流时，这种沿气流方向喷管截面积逐渐扩大的喷管称为渐扩喷管。

缩放喷管：如需要将M<1的亚音速气流增大到M>1的超音速气流，则喷管截面积应由df<0逐渐转变为df>0，即喷管截面积应由逐渐缩小转变为逐渐扩大，这种喷管称为渐缩渐扩喷管，或简称缩放喷管，也称拉伐尔（Laval）喷管。

绝热节流定义：气体在管道中流过突然缩小的截面，而又未及与外界进行热量交换的过程。

特点：绝热节流过程的焓相等，但绝不是等焓过程。因为在缩孔附近，由于流速增加，焓是下降的，流体在通过缩孔时动能增加，压力下降并产生强烈扰动和摩擦。扰动和摩擦的不可逆性，使节流后的压力却不能回复到与节流前，存在熵产绝热节流前后状态参数的变化：对理想气体：h1T1T2、p1p2、v1v2、s2s1h2、

水蒸汽：“一点、两线、三区、五态”：临界点；饱和水线（下），饱和蒸汽线（上）；过冷水区（未饱和水），湿蒸汽区（湿区）,过热蒸汽区（过热区）；过冷水，饱和水，湿饱和蒸汽，干饱和蒸汽，过热蒸汽

再热循环：就是蒸汽在汽轮机中膨胀到某一中间压力时全部引出，进入到锅炉再热器中再次加热，然后再全部回到汽轮机内继续膨胀作功到背压

回热循环：利用蒸汽回热对水进行加热，消除朗肯循环中水在较低温度下吸热的不利影响，以提高热效率

相对湿度：湿空气的绝对湿度v与同温度下饱和空气的饱和绝对湿度s的比值

分压力：在于混合气体压力温度相同的情况下，每一种组成气体都独自占据体积V时，组成气体的压力称为分压力

干球温度是温度计在湿空气中所测出的温度，是真实温度

湿球温度是指同等焓值空气状态下，空气中水蒸汽达到饱和时的空气温度，在空气焓湿图上是由空气状态点沿等焓线下降至100%相对湿度线上，对应点的干球温度。

用湿纱布包扎普通温度计的感温部分，纱布下端浸在水中，以维持感温部位空气湿度达到饱和，在纱布周围保持一定的空气流通，使于周围空气接近达到等焓。示数达到稳定后，此时温度计显示的读数近似认为湿球温度。

露点温度是指在一定的分压力下，（不与水和湿物料相接触）未饱和湿空气冷却达到饱和湿空气时即将结出露珠的温度。

在某个大气湿度和某个大气压强下，水汽转化为水滴（所谓“露”）的温度。露点温度越低，表明大气中水汽含量越低。一般而言，露点温度比气温要低。当露点温度接近气温，表明大气中水汽含量接近饱和，即相对湿度接近100%。（值得注意的是，大气的相对湿度有可能大于100%，即水汽过饱和。）

扩展阅读：工程热力学知识总结

第一章基本概念1.基本概念

热力系统：用界面将所要研究的对象与周围环境分隔开来，这种人为分隔的研究对象，称为热力系统，简称系统。

边界：分隔系统与外界的分界面，称为边界。

外界：边界以外与系统相互作用的物体，称为外界或环境。闭口系统：没有物质穿过边界的系统称为闭口系统，也称控制质量。

开口系统：有物质流穿过边界的系统称为开口系统，又称控制体积，简称控制体，其界面称为控制界面。绝热系统：系统与外界之间没有热量传递，称为绝热系统。

孤立系统：系统与外界之间不发生任何能量传递和物质交换，称为孤立系统。单相系：系统中工质的物理、化学性质都均匀一致的系统称为单相系。

复相系：由两个相以上组成的系统称为复相系，如固、液、气组成的三相系统。单元系：由一种化学成分组成的系统称为单元系。多元系：由两种以上不同化学成分组成的系统称为多元系。均匀系：成分和相在整个系统空间呈均匀分布的为均匀系。非均匀系：成分和相在整个系统空间呈非均匀分布，称非均匀系。

热力状态：系统中某瞬间表现的工质热力性质的总状况，称为工质的热力状态，简称为状态。

平衡状态：系统在不受外界影响的条件下，如果宏观热力性质不随时间而变化，系统内外同时建立了热的和力的平衡，这时系统的状态称为热力平衡状态，简称为平衡状态。

状态参数：描述工质状态特性的各种物理量称为工质的状态参数。如温度（T）、压力（P）、比容（υ）或密度（ρ）、内能（u）、焓（h）、熵（s）、自由能（f）、自由焓（g）等。

基本状态参数：在工质的状态参数中，其中温度、压力、比容或密度可以直接或间接地用仪表测量出来，称为基本状态参数。

温度：是描述系统热力平衡状况时冷热程度的物理量，其物理实质是物质内部大量微观分子热运动的强弱程度的宏观反映。

热力学第零定律：如两个物体分别和第三个物体处于热平衡，则它们彼此之间也必然处于热平衡。压力：垂直作用于器壁单位面积上的力，称为压力，也称压强。

相对压力：相对于大气环境所测得的压力。如工程上常用测压仪表测定系统中工质的压力即为相对压力。比容：单位质量工质所具有的容积，称为工质的比容。密度：单位容积的工质所具有的质量，称为工质的密度。

强度性参数：系统中单元体的参数值与整个系统的参数值相同，与质量多少无关，没有可加性，如温度、压力等。在热力过程中，强度性参数起着推动力作用，称为广义力或势。

广延性参数：整个系统的某广延性参数值等于系统中各单元体该广延性参数值之和，如系统的容积、内能、焓、熵等。在热力过程中，广延性参数的变化起着类似力学中位移的作用，称为广义位移。

准静态过程：过程进行得非常缓慢，使过程中系统内部被破坏了的平衡有足够的时间恢复到新的平衡态，从而使过程的每一瞬间系统内部的状态都非常接近平衡状态，整个过程可看作是由一系列非常接近平衡态的状态所组成，并称之为准静态过程。

可逆过程：当系统进行正、反两个过程后，系统与外界均能完全回复到初始状态，这样的过程称为可逆过程。

膨胀功：由于系统容积发生变化（增大或缩小）而通过界面向外界传递的机械功称为膨胀功，也称容积功。热量：通过热力系边界所传递的除功之外的能量。

热力循环：工质从某一初态开始，经历一系列状态变化，最后又回复到初始状态的全部过程称为热力循环，简称循环。2.常用公式状态参数:dx12x2x1

dx0

状态参数是状态的函数，对应一定的状态，状态参数都有唯一确定的数值，工质在热力过程中发生状

态变化时，由初状态经过不同路径，最后到达终点，其参数的变化值，仅与初、终状态有关，而与状态变化的途径无关。温度：

mw21．BT

2mw2分子平移运动的动能，其中m是一个分子的质量，w是分子平移运动的均方根速度；2

式中

B比例常数；

T气体的热力学温度。

2．T273t压力：

2mw22nBT1．pn323式中

P单位面积上的绝对压力；

n分子浓度，即单位容积内含有气体的分子数nNV，其中N为容积V包含的气体分子总数。

2．

pFf

F整个容器壁受到的力，单位为牛（N）；

3．

f容器壁的总面积（m2）。

（P>B）pBpg

pBH

式中

（P循环热效率:

tw0q1q2q12q1q1q1式中

q1工质从热源吸热；q2工质向冷源放热；w0循环所作的净功。

制冷系数：

1q2q2w0q1q2q2工质从冷源吸取热量；

式中

q1工质向热源放出热量；

w0循环所作的净功。

供热系数：

2q1q1w0q1q2式中

q1工质向热源放出热量

q2工质从冷源吸取热量

w0循环所作的净功

第二章气体的热力性质1.基本概念

理想气体：气体分子是由一些弹性的、忽略分子之间相互作用力（引力和斥力）、不占有体积的质点所构成。

比热：单位物量的物体，温度升高或降低1K（1℃）所吸收或放出的热量，称为该物体的比热。定容比热：在定容情况下，单位物量的物体，温度变化1K（1℃）所吸收或放出的热量，称为该物体的定容比热。

定压比热：在定压情况下，单位物量的物体，温度变化1K（1℃）所吸收或放出的热量，称为该物体的定压比热。

定压质量比热：在定压过程中，单位质量的物体，当其温度变化1K（1℃）时，物体和外界交换的热量，称为该物体的定压质量比热。

定压容积比热：在定压过程中，单位容积的物体，当其温度变化1K（1℃）时，物体和外界交换的热量，称为该物体的定压容积比热。

定压摩尔比热：在定压过程中，单位摩尔的物体，当其温度变化1K（1℃）时，物体和外界交换的热量，称为该物体的定压摩尔比热。

定容质量比热：在定容过程中，单位质量的物体，当其温度变化1K（1℃）时，物体和外界交换的热量，称为该物体的定容质量比热。

定容容积比热：在定容过程中，单位容积的物体，当其温度变化1K（1℃）时，物体和外界交换的热量，称为该物体的定容容积比热。

定容摩尔比热：在定容过程中，单位摩尔的物体，当其温度变化1K（1℃）时，物体和外界交换的热量，称为该物体的定容摩尔比热。

混合气体的分压力：维持混合气体的温度和容积不变时，各组成气体所具有的压力。道尔顿分压定律：混合气体的总压力P等于各组成气体分压力Pi之和。

混合气体的分容积：维持混合气体的温度和压力不变时，各组成气体所具有的容积。阿密盖特分容积定律：混合气体的总容积V等于各组成气体分容积Vi之和。

混合气体的质量成分：混合气体中某组元气体的质量与混合气体总质量的比值称为混合气体的质量成分。混合气体的容积成分：混合气体中某组元气体的容积与混合气体总容积的比值称为混合气体的容积成分。混合气体的摩尔成分：混合气体中某组元气体的摩尔数与混合气体总摩尔数的比值称为混合气体的摩尔成分。

对比参数：各状态参数与临界状态的同名参数的比值。对比态定律：对于满足同一对比态方程式的各种气体，对比参数个对比参数就一定相等，物质也就处于对应状态中。2.常用公式

理想气体状态方程：1．

pr、Tr和vr中若有两个相等，则第三

pvRT

式中2．

p绝对压力Pam/kg

3

v比容

T热力学温度K

适用于1千克理想气体。

pVmRT

V质量为mkg气体所占的容积

式中

适用于m千克理想气体。3．pVMR0T式中

VM=Mv气体的摩尔容积，m3/kmol；

R0=MR通用气体常数，J/kmolK

适用于1千摩尔理想气体。4．

pVnR0T

式中

VnKmol气体所占有的容积，m3；

n气体的摩尔数，nmM，kmol

适用于n千摩尔理想气体。

5．通用气体常数：R0

R08314

J/K

R0与气体性质、状态均无关。

6．气体常数：R

RR08314MMJ/kgK

R与状态无关，仅决定于气体性质。

7．

p1v1p2v2T1T2

比热：

1．比热定义式：cqdT

表明单位物量的物体升高或降低1K所吸收或放出的热量。其值不仅取决于物质性质，还与气体热力的过程和所处状态有关。2．质量比热、容积比热和摩尔比热的换算关系：c"式中

c质量比热，kJ/Kgk

Mcc022.4c"容积比热，kJ/m3k

Mc摩尔比热，kJ/Kmolk

3．定容比热：cvqvdTduvudTTvdhdT表明单位物量的气体在定容情况下升高或降低1K所吸收或放出的热量。4．定压比热：cpqpdT表明单位物量的气体在定压情况下升高或降低1K所吸收或放出的热量。5．梅耶公式：

cpcvRc"pc"v0RMcpMcvMRR0

6．比热比：cpcvc"pc"vMcpMcv

cvR1nR1n

pp1p2p3pnpii1T,Vcp道尔顿分压定律：

n

VVVVVV阿密盖特分容积定律：123nii1T,P质量成分：

ginmim

g1g2gngi1

i1容积成分：rinViV

rr1r2rnri1

i摩尔成分：xinin

n

xx1x2xnxi1

i1容积成分与摩尔成分关系：量成分与容积成分：

rinixi质ngiminiMiMMxiiriimnMMMgi

riMiRririiMRi

m折合分子量：MnMnMii1nin1xiMiriMi

i1i1nngg1g2nM1M2Mn1ngii1Mi

R0nR0折合气体常数：RMmniR0i0nmmii1nR0MimgiRii1n

RR0R011nrr1r2rMr1M1r2M2rnMnniR1R2Rni1RipiVipripV

分压力的确定

RMpigipgipgiip

iMiR混合气体的比热容：cg1c1+g2c2+gncngici

i1n混合气体的容积比热容：c"r1c"+r12c"2+rnc"nrci"i

i1n混合气体的摩尔比热容：McMgicixiMicii1i1nn混合气体的热力学能、焓和熵UUi或Umiui

i1i1nnHHi或Hmihi

i1i1nnS范德瓦尔(VanderWaals)方程Sii1n或Smisi

i1nap2vbRTv

对于1kmol实际气体paVbR0T2MVM压缩因子：

z

vpvvidRT

对比参数：Tr第三章热力学第一定律1.基本概念

TTc，

prppc，vrvvc

热力学第一定律:能量既不能被创造，也不能被消灭，它只能从一种形式转换成另一种形式，或从一个系统转移到另一个系统，而其总量保持恒定，这一自然界普遍规律称为能量守恒与转换定律。把这一定律应用于伴有热现象的能量和转移过程，即为热力学第一定律。

第一类永动机：不消耗任何能量而能连续不断作功的循环发动机，称为第一类永动机。热力学能：热力系处于宏观静止状态时系统内所有微观粒子所具有的能量之和。

外储存能：也是系统储存能的一部分，取决于系统工质与外力场的相互作用（如重力位能）及以外界为参考坐标的系统宏观运动所具有的能量（宏观动能）。这两种能量统称为外储存能。轴功：系统通过机械轴与外界传递的机械功称为轴功。

流动功（或推动功）：当工质在流进和流出控制体界面时，后面的流体推开前面的流体而前进，这样后面的流体对前面的流体必须作推动功。因此，流动功是为维持流体通过控制体界面而传递的机械功，它是维持流体正常流动所必须传递的能量。

焓：流动工质向流动前方传递的总能量中取决于热力状态的那部分能量。对于流动工质，焓=内能+流动功，即焓具有能量意义；对于不流动工质，焓只是一个复合状态参数。

稳态稳流工况：工质以恒定的流量连续不断地进出系统，系统内部及界面上各点工质的状态参数和宏观运动参数都保持一定，不随时间变化，称稳态稳流工况。

技术功：在热力过程中可被直接利用来作功的能量，称为技术功。动力机：动力机是利用工质在机器中膨胀获得机械功的设备。压气机：消耗轴功使气体压缩以升高其压力的设备称为压气机。

节流：流体在管道内流动，遇到突然变窄的断面，由于存在阻力使流体压力降低的现象。2.常用公式外储存能：宏观动能：

Ek12mc2重力位能：

Epmgz

式中

g重力加速度。

系统总储存能：1．EU或EU

EkEp

1mc2mgz2

2．eu12cgz23．EU或热力学能变化：

eu（没有宏观运动，并且高度为零）

1．ducvdT，ucvdT

12适用于理想气体一切过程或者实际气体定容过程2．ucv(T2T1)

适用于理想气体一切过程或者实际气体定容过程（用定值比热计算）3．ucvdtcvdtcvdtcvmt100t2t2t1t20t2cvmt10t1

适用于理想气体一切过程或者实际气体定容过程（用平均比热计算）4．把

cvfT的经验公式代入ucvdT积分。

12适用于理想气体一切过程或者实际气体定容过程（用真实比热公式计算）5．UU1U2UnUimiui

i1i1nn由理想气体组成的混合气体的热力学能等于各组成气体热力学能之和，各组成气体热力学能又可表示为单位质量热力学能与其质量的乘积。

6．u

2qpdv

1适用于任何工质，可逆过程。

7．uq

适用于任何工质，可逆定容过程

8．u

pdv

12适用于任何工质，可逆绝热过程。9．U0

适用于闭口系统任何工质绝热、对外不作功的热力过程等热力学能或理想气体定温过程。

10．UQW

适用于mkg质量工质，开口、闭口，任何工质，可逆、不可逆过程。11.uqw

pdv

适用于1kg质量工质，开口、闭口，任何工质，可逆、不可逆过程12.duq13．u

适用于微元，任何工质可逆过程

hpv

热力学能的变化等于焓的变化与流动功的差值。

焓的变化：1．HUpV

适用于m千克工质2．hupv

适用于1千克工质

3．huRTfT

适用于理想气体

4．dhcpdT，hcpdT

12适用于理想气体的一切热力过程或者实际气体的定压过程5．hcp(T2T1)

适用于理想气体的一切热力过程或者实际气体的定压过程，用定值比热计算6．hcpdtt1t2cpdtcpdtcpm00t2t1t20t2cpmt10t1

适用于理想气体的一切热力过程或者实际气体的定压过程用平均比热计算

7．把

cpfT的经验公式代入hcpdT积分。

12适用于理想气体的一切热力过程或者实际气体的定压过程，用真实比热公式计算8．HH1H2HnHimihi

i1i1nn由理想气体组成的混合气体的焓等于各组成气体焓之和，各组成气体焓又可表示为单位质量焓与其质量的乘积。

9．热力学第一定律能量方程

2Qh2C2gz2m2h1C12gz1m1WSdECV1212

适用于任何工质，任何热力过程。

10．dhq12dcgdzws2适用于任何工质，稳态稳流热力过程

11．dhqws

适用于任何工质稳态稳流过程，忽略工质动能和位能的变化。

212．hqvdp

1适用于任何工质可逆、稳态稳流过程，忽略工质动能和位能的变化。13．hvdp

12适用于任何工质可逆、稳态稳流绝热过程，忽略工质动能和位能的变化。14．hq

适用于任何工质可逆、稳态稳流定压过程，忽略工质动能和位能的变化。15．h0

适用于任何工质等焓或理想气体等温过程。熵的变化：

1．s2qT

1适用于任何气体，可逆过程。2．ssfsg

sf为熵流，其值可正、可负或为零；sg为熵产，其值恒大于或等于零。

3．scvlnT2（理想气体、可逆定容过程）T1cplnT2（理想气体、可逆定压过程）T1

4．s

5．sRlnv2pRln1（理想气体、可逆定温过程）v1p2

6．s0（定熵过程）

scvln

cpT2vRln2T1v1

lnT2pRln2T1p1v2pcvln2v1p1cpln适用于理想气体、任何过程功量：

膨胀功（容积功）：1．wpdv或wpdv

12适用于任何工质、可逆过程2．w0

适用于任何工质、可逆定容过程3．wpv2v1

适用于任何工质、可逆定压过程4．wRTlnv2v1适用于理想气体、可逆定温过程5．wqu

适用于任何系统，任何工质，任何过程。6．wq

适用于理想气体定温过程。7．wu

适用于任何气体绝热过程。8．wCvdT

12适用于理想气体、绝热过程9．

wu1p1v1p2v2k11RT1T2k1k1RT1p2k1k1p1适用于理想气体、可逆绝热过程10．

1p1v1p2v2n11RT1T2n1n1nRT1p2n11n1p1w适用于理想气体、可逆多变过程流动功:wfp2v2p1v推动1kg工质进、出控制体所必须的功。技术功:1．wt1c2gzws2热力过程中可被直接利用来作功的能量，统称为技术功。2．wt1dc2gdzws2适用于稳态稳流、微元热力过程3．wtwp1v1p2v2

技术功等于膨胀功与流动功的代数和。4．wtvdp

适用于稳态稳流、微元可逆热力过程5．wtvdp

12适用于稳态稳流、可逆过程热量：

1．qTdS

2

适用于任何工质、微元可逆过程。2．qTds

1

适用于任何工质、可逆过程3．QU4．quW

适用于mkg质量任何工质，开口、闭口，可逆、不可逆过程

w

pdv

适用于1kg质量任何工质，开口、闭口，可逆、不可逆过程5．qdu2适用于微元，任何工质可逆过程。6．qupdv

1适用于任何工质可逆过程。7Qh2121C2gZ2m2h1C12gZ1m1WSdECV22适用于任何工质，任何系统，任何过程。8．

qdhdc2gdzws

12适用于微元稳态稳流过程9．qhwt适用于稳态稳流过程10．qu

适用于任何工质定容过程11．qcvT2T1适用于理想气体定容过程。12．qh

适用于任何工质定压过程13．qcpT2T1

适用于理想气体、定压过程14．

q0

适用于任何工质、绝热过程15．

qnkcvT2T1n1n1适用于理想气体、多变过程

第四章理想气体的热力过程及气体压缩1.基本概念

分析热力过程的一般步骤：1.依据热力过程特性建立过程方程式，p=f(v)；2.确定初、终状态的基本状态参数；

3.将过程线表示在p-v图及Ts图上,使过程直观，便于分析讨论。4.计算过程中传递的热量和功量。

绝热过程：系统与外界没有热量交换情况下所进行的状态变化过程，即q0或q0称为绝热过程。

定熵过程：系统与外界没有热量交换情况下所进行的可逆热力过程，称为定熵过程。多变过程：凡过程方程为

pvn常数的过程，称为多变过程。

定容过程：定量工质容积保持不变时的热力过程称为定容过程。定压过程：定量工质压力保持不变时的热力过程称为定压过程。定温过程：定量工质温度保持不变时的热力过程称为定温过程。

单级活塞式压气机工作原理：吸气过程、压缩过程、排气过程，活塞每往返一次，完成以上三个过程。活塞式压气机的容积效率：活塞式压气机的有效容积和活塞排量之比，称为容积效率。

活塞式压气机的余隙：为了安置进、排气阀以及避免活塞与汽缸端盖间的碰撞，在汽缸端盖与活塞行程终点间留有一定的余隙，称为余隙容积，简称余隙。

最佳增压比：使多级压缩中间冷却压气机耗功最小时，各级的增压比称为最佳增压比。

压气机的效率：在相同的初态及增压比条件下，可逆压缩过程中压气机所消耗的功与实际不可逆压缩过程中压气机所消耗的功之比，称为压气机的效率。

热机循环：若循环的结果是工质将外界的热能在一定条件下连续不断地转变为机械能，则此循环称为热机循环。多变指数n：

z级压气机，最佳级间升压比：

＝zpi＋1p1第五章热力学第二定律1.基本概念热力学第二定律：

开尔文说法：只冷却一个热源而连续不断作功的循环发动机是造不成功的。克劳修斯说法：热不可能自发地、不付代价地从低温物体传到高温物体。

第二类永动机：从单一热源取得热量，并使之完全转变为机械能而不引起其他变化的循环发动机，称为第二类永动机。

孤立系统：系统与外界之间不发生任何能量传递和物质交换，称为孤立系统。

孤立系统熵增原理：任何实际过程都是不可逆过程，只能沿着使孤立系统熵增加的方向进行。定熵过程：系统与外界没有热量交换情况下所进行的可逆热力过程，称为定熵过程。

热机循环：若循环的结果是工质将外界的热能在一定条件下连续不断地转变为机械能，则此循环称为热机循环。

制冷：对物体进行冷却，使其温度低于周围环境温度，并维持这个低温称为制冷。制冷机：从低温冷藏室吸取热量排向大气所用的机械称为制冷机。

热泵：将从低温热源吸取的热量传送至高温暖室所用的机械装置称为热泵。理想热机：热机内发生的一切热力过程都是可逆过程，则该热机称为理想热机。

卡诺循环：在两个恒温热源间，由两个可逆定温过程和两个可逆绝热过程组成的循环，称为卡诺循环。卡诺定理：

1．所有工作于同温热源与同温冷源之间的一切可逆循环，其热效率都相等，与采用哪种工质无关。2．在同温热源与同温冷源之间的一切不可逆循环，其热效率必小于可逆循环。自由膨胀：气体向没有阻力空间的膨胀过程，称为自由膨胀过程。2.常用公式熵的定义式：

2sqTJ/kgK

1工质熵变计算：

ss2s1，ds0

工质熵变是指工质从某一平衡状态变化到另一平衡状态熵的差值。因为熵是状态参数，两状态间的熵差对于任何过程，可逆还是不可逆都相等。1．s

cvlnT2vRln2T1v1

理想气体、已知初、终态T、v值求ΔS。

2．s

cPlnT2PRln2T1P1理想气体已知初、终态T、P值求ΔS。

3．s

cPlnv2Pcvln2v1P1理想气体、已知初、终态P、v值求ΔS。

4．固体及液体的熵变计算：

dsTmcdT,smcln2TT5．热源熵变：

sQT克劳修斯不等式：

QTr0

任何循环的克劳修斯积分永远小于零，可逆过程时等于零。

闭口系统熵方程：siso

ssysssur或sisosi

i1n式中：ΔSsys系统熵变；

ΔSsur环境熵变；ΔSI某子系统熵变。

开口系统熵方程：

sisossysssurm2s2m1s1

m1s1工质流入系统的熵。

式中：m2s2工质流出系统的熵；

不可逆作功能力损失：WT0SISO式中：T0环境温度；

ΔSISO孤立系统熵增。第七章水蒸气1．基本概念

未饱和水:水温低于饱和温度的水称为未饱和水（也称过冷水）.

饱和水:当水温达到压力P所对应的饱和温度ts时，水将开始沸腾，这时的水称为饱和水。

湿饱和蒸汽：把预热到ts的饱和水继续加热，饱和水开始沸腾，在定温下产生蒸汽而形成饱和液体和饱和蒸汽的混合物，这种混合物称为湿饱和蒸汽，简称湿蒸汽。

干饱和蒸汽：湿蒸汽的体积随着蒸汽的不断产生而逐渐加大，直至水全部变为蒸汽，这时的蒸汽称为干饱和蒸汽（即不含饱和水的饱和蒸汽）。2．常用公式干度：

干度x湿蒸汽中含干蒸汽的质量

湿蒸汽的总质量湿蒸汽的参数：

vxxv(1x)vvx(vv)vxxv（当p不太大，x不太小时）

hxxh(1x)hhx(hh)hxr

sxxs(1x)ssx(ss)sxrTsuxhxpvx

过热蒸汽的焓：

hhcpm(tts)

其中cpm(tts)是过热热量，t为过热蒸汽的温度，cpm为过热蒸汽由t到ts的平均比定压热容。过热蒸汽的热力学能：

uhpv

过热蒸汽的熵：

rdTrTsscpscpmln

TsTsTTsTs水蒸气定压过程：

Tqhh2h1

uh2h1p(v2v1)

wqu或wp(v2v1)

wtvdp0

pprdTrTsscpscpmln

TsTsTTsTs水蒸气定容过程：

Twpdv0

vvqu

uh2h1v(p2p1)wtvdpv(p1p2)

p1p2水蒸气定温过程：

qT(s2s1)

wqu

wtqh

uh2h1(p2v2p1v1)水蒸气绝热过程：

q0wu

wth

uh2h1(p2v2p1v1)

第八章湿空气1.基本概念

湿空气：干空气和水蒸气所组成的混合气体。饱和空气：干空气和饱和水蒸气所组成的混合气体。未饱和空气：干空气和过热水蒸气所组成的混合气体。绝对湿度：每立方米湿空气中所含有的水蒸气质量。

饱和绝对湿度：在一定温度下饱和空气的绝对湿度达到最大值，称为饱和绝对湿度相对湿度：湿空气的绝对湿度v与同温度下饱和空气的饱和绝对湿度s的比值含湿量(比湿度)：在含有1kg干空气的湿空气中，所混有的水蒸气质量饱和度：湿空气的含湿量d与同温下饱和空气的含湿量ds的比值

湿空气的比体积：在一定温度T和总压力p下，1kg干空气和0.001d水蒸气所占有的体积湿空气的焓：1kg干空气的焓和0.001dkg水蒸气的焓的总和2.常用公式湿空气的总压力

p：ppapv

湿空气的平均分子量：

MraMarvMvpapBpvpMavMvMavMvBBBBppMav(MaMv)28.97(28.9718.02)vBB湿空气的气体常数：

R

83148314287ppM28.9710.95v10.378vBB

绝对湿度：

vmvpvVRvT

饱和绝对湿度s：spsRvTwenku_18({"font":{"f18a034dfe4733687e21aa9d0010012":"宋体","f18a034dfe4733687e21aa9d00201*2":"宋体","f18a034dfe4733687e21aa9d0040012":"TimesNewRoman","f18a034dfe4733687e21aa9d0050012":"TimesNewRomanItalic","f18a034dfe4733687e21aa9d0060012":"Symbol","f18a034dfe4733687e21aa9d0080012":"MTExtra"},"style":[{"t":"style","c":[1,2,3,4,5,6,7,8,9,10,11,12,13,14,15,16,17,18,19,20,21,22,23,24,25,26,27,28,29,30,31,32,33,34,35,36,37,38,39,40,41,42,43,44,45,46,47,48,49,50,51,52,53,54,55,56,57,58,59,60,61,62,63,64,65,66,0],"s":{"color":"#000000"}},{"t":"style","c":[2,3,4,7,12,30,32,54,1],"s":{"font-size":"13.5"}},{"t":"style","c":[3,7,32,54,2],"s":{"font-family":"f18a034dfe4733687e21aa9d0010012"}},{"t":"style","c":[7,32,54,3],"s":{"bold":"true"}},{"t":"style","c":[3,7,30,32,54,4],"s":{"bold":"true"}},{"t":"style","c":[3,4,6,7,30,31,32,33,34,36,54,5],"s":{"bold":"true"}},{"t":"style","c":[3,7,32,36,54,6],"s":{"font-family":"f18a034dfe4733687e21aa9d0010012"}},{"t":"style","c":[7],"s":{"letter-spacing":"0.054"}},{"t":"style","c":[11,14,21,28,37,42,8],"s":{"font-style":"italic"}},{"t":"style","c":[8,11,14,15,21,27,28,37,40,42,47,50,59,64,9],"s":{"font-family":"f18a034dfe4733687e21aa9d0060012"}},{"t":"style","c":[8,11,14,17,18,21,22,23,28,29,33,34,36,37,39,42,45,46,49,51,58,62,65,10],"s":{"font-style":"italic"}},{"t":"style","c":[11],"s":{"font-size":"17.828"}},{"t":"style","c":[30,12],"s":{"font-family":"f18a034dfe4733687e21aa9d00201*2"}},{"t":"style","c":[12,22,30,31,34,35,13],"s":{"font-family":"f18a034dfe4733687e21aa9d00201*2"}},{"t":"style","c":[14],"s":{"font-size":"18.821"}},{"t":"style","c":[15],"s":{"font-size":"17.865"}},{"t":"style","c":[15,29,56,16],"s":{"font-size":"17.865"}},{"t":"style","c":[17],"s":{"font-size":"10.315"}},{"t":"style","c":[17,29,39,45,46,49,51,58,62,65,18],"s":{"font-family":"f18a034dfe4733687e21aa9d0050012"}},{"t":"style","c":[17,19],"s":{"font-size":"10.315"}},{"t":"style","c":[2,3,6,7,32,36,54,20],"s":{"font-family":"f18a034dfe4733687e21aa9d0010012"}},{"t":"style","c":[21],"s":{"font-size":"17.773"}},{"t":"style","c":[34,22],"s":{"font-family":"f18a034dfe4733687e21aa9d00201*2"}},{"t":"style","c":[22,33,34,36,23],"s":{"font-size":"14.23"}},{"t":"style","c":[25,27,65,66,24],"s":{"font-size":"17.542"}},{"t":"style","c":[66,25],"s":{"font-family":"f18a034dfe4733687e21aa9d0040012"}},{"t":"style","c":[25,41,44,56,60,63,66,26],"s":{"font-family":"f18a034dfe4733687e21aa9d0040012"}},{"t":"style","c":[27],"s":{"font-size":"17.542"}},{"t":"style","c":[28],"s":{"font-size":"18.863"}},{"t":"style","c":[29],"s":{"font-size":"17.865"}},{"t":"style","c":[30],"s":{"font-family":"f18a034dfe4733687e21aa9d00201*2"}},{"t":"style","c":[30,34,31],"s":{"font-family":"f18a034dfe4733687e21aa9d00201*2"}},{"t":"style","c":[32],"s":{"letter-spacing":"0.04"}},{"t":"style","c":[34,36,33],"s":{"bold":"true"}},{"t":"style","c":[34],"s":{"bold":"true"}},{"t":"style","c":[35],"s":{"letter-spacing":"0.09"}},{"t":"style","c":[36],"s":{"font-family":"f18a034dfe4733687e21aa9d0010012"}},{"t":"style","c":[37],"s":{"font-size":"18.898"}},{"t":"style","c":[39,40,41,38],"s":{"font-size":"17.866"}},{"t":"style","c":[39],"s":{"font-size":"17.866"}},{"t":"style","c":[40],"s":{"font-size":"17.866"}},{"t":"style","c":[41],"s":{"font-size":"17.866"}},{"t":"style","c":[42],"s":{"font-size":"18.893"}},{"t":"style","c":[44,45,47,43],"s":{"font-size":"17.946"}},{"t":"style","c":[44],"s":{"font-size":"17.946","letter-spacing":"-0.073"}},{"t":"style","c":[45],"s":{"font-size":"17.946"}},{"t":"style","c":[46],"s":{"font-size":"10.359"}},{"t":"style","c":[47],"s":{"font-size":"17.946"}},{"t":"style","c":[49,50,48],"s":{"font-size":"18.16"}},{"t":"style","c":[49],"s":{"font-size":"18.16"}},{"t":"style","c":[50],"s":{"font-size":"18.16"}},{"t":"style","c":[51],"s":{"font-size":"10.496"}},{"t":"style","c":[51,52],"s":{"font-size":"10.496"}},{"t":"style","c":[53],"s":{"font-size":"17.632"}},{"t":"style","c":[54],"s":{"letter-spacing":"0.064"}},{"t":"style","c":[55],"s":{"font-family":"f18a034dfe4733687e21aa9d0080012"}},{"t":"style","c":[56],"s":{"font-family":"f18a034dfe4733687e21aa9d0040012"}},{"t":"style","c":[58,59,60,57],"s":{"font-size":"17.935"}},{"t":"style","c":[58],"s":{"font-size":"17.935"}},{"t":"style","c":[59],"s":{"font-size":"17.935"}},{"t":"style","c":[60],"s":{"font-size":"17.935"}},{"t":"style","c":[62,63,64,61],"s":{"font-size":"18.126"}},{"t":"style","c":[62],"s":{"font-size":"18.126"}},{"t":减缩喷管：当进入喷管的气体是M<1的亚音速气流时，这种沿着气体流动方向喷管截面积逐渐缩小的喷管称为渐缩喷管。

渐扩喷管：当进入喷管的气体是M>1的超音速气流时，这种沿气流方向喷管截面积逐渐扩大的喷管称为渐扩喷管。

缩放喷管：如需要将M<1的亚音速气流增大到M>1的超音速气流，则喷管截面积应由df<0逐渐转变为df>0，即喷管截面积应由逐渐缩小转变为逐渐扩大，这种喷管称为渐缩渐扩喷管，或简称缩放喷管，也称拉伐尔（Laval）喷管。

节流：节流过程是指流体（液体、气体）在管道中流经阀门、孔板或多孔堵塞物等设备时，由于局部阻力，使流体压力降低的一种特殊流动过程。这些阀门、孔板或多孔堵塞物称为节流元件。若节流过程中流体与外界没有热量交换，称为绝热节流，常常简称为节流。在热力设备中，压力调节、流量调节或测量流量以及获得低温流体等领域经常利用节流过程，而且由于流体与节流元件换热极少，可以认为是绝热节流。冷效应区：在转回曲线与温度纵轴围成的区域内所有等焓线上的点恒有j>0，发生在这个区域内的绝热节流过程总是使流体温度降低，称为冷效应区。

热效应区：在转回曲线之外所有等焓线上的点，其j<0，发生在这个区域的微分绝热节流总是使流体温度升高，即压力降低dp，温度增高dT，称为热效应区。

喷管效率：是指实际过程气体出口动能与定熵过程气体出口动能的比值。2．常用公式连续性方程：

1m2......m常数mf1c1f2c2fc

......常数v1v2v各截面处的质量流量（kg/s）1，m2，m式中m；

f1，f2，f各截面处的截面积（m2）；c1，c2，c各截面处的气流速度（m/s）；v1，v2，v各截面处气体的比容的（m3/kg）。

对微元稳定流动过程，连续性方程可表示为

d(dmfc)0v

dcdfdv0cfvc22c12h1h22绝热稳定流动能量方程式：

对于微元绝热稳定流动过程，可写成

c2ddh2定熵过程方程式：

pv常数对于微元定熵过程有

dpdv0pv只适用于理想气体的比热容比κ为常数（定比热容）的可逆绝热过程。对于变比热容的定熵过程，κ应取过程范围内的平均值。可压缩性流体音速的计算式：

ppav2vss理想气体的音速计算

apvRT马赫数

Mcac是给定状态的气体流速，a是该状态下的音速。根据马赫数的大小，可以把气流速度分为三档：当M＜1，

称为亚音速，当M＝1，称为音速，当M＞1，称为超音速。气体流速变化与状态参数间的关系：

cdcvdp

在管道内作定熵流动时，dc与dp的符号相反；即气流速度增加(dc0)，必导致气体的压力下降

这就是喷管中的气体流动特性；而气体速度下降(dc0)，将导致气体的压力升高(dp0)，(dp0)，

这是扩压管中的气体流动特性。管道截面变化的规律：

dfdc(M21)fc理想气体的当地音速：

acRTc第十章动力循环1．基本概念

热机：将热能转化为机械能的设备叫做热力原动机，简称热机。

动力循环：热机的工作循环称为动力循环。根据热机所用工质的不同，动力循环可分为蒸汽动力循环和燃气动力循环两大类。

奥托循环：定容加热理想循环是汽油机实际工作循环的理想化，又称为奥托循环。狄塞尔（Diesel）循环：定压加热理想循环是柴油机实际工作循环的理想化。

燃气轮机：燃气轮机装置是一种以空气和燃气为工质、旋转式的热力发动机。燃气轮机装置主要由三部分组成，即燃气轮机、压气机和燃烧室。2．常用公式朗肯循环的热效率:收获w0ws.tws.pq1q2t＝消耗q1q1q1(h1h3)(h2h3)h1h3

常水泵消耗轴功与汽轮机作功量相比甚小，可忽略不计，因此h3h3，于是可简化为

th1h2h1h3

二级回热循环热效率:

t0q1h1h61a1h6h81a1a2h8h2

h1h7式中h1、h2汽轮机入口蒸气与乏汽的焓;

h6、h8第一、第二次抽汽的焓；

h7、h9第一、第二次抽汽压力下饱和水的焓；h3乏汽压力下凝结水的焓。

再热循环热效率:

tq1q2h1h3h1"h6h2"h3q1h1h3h1"h6

或

th1h6h1"h2"

h1h3h1"h6定容加热循环热效率：

t,v1T111111111TT22v1vT12v1v2称为压缩比，是个大于1的数，表示工质在燃烧前被压缩的程度。

式中，定压加热循环热效率：

1t.p111混合加热循环热效率：

1t,c11111燃气轮机的理想循环热效率：

t11(1)第十一章制冷循环1．基本概念

制冷：对物体进行冷却，使其温度低于周围环境的温度，并维持这个低温称为。空气压缩式制冷：将常温下较高压力的空气进行绝热膨胀，获得低温低压的空气。

蒸汽喷射制冷循环：用引射器代替压缩机来压缩制冷剂，以消耗蒸汽的热能作为补偿来实现制冷的目的。蒸汽喷射制冷装置：由锅炉、引射器(或喷射器)、冷凝器、节流阀、蒸发器和水泵等组成。吸收式制冷：利用制冷剂液体气化吸热实现制冷，它是直接利用热能驱动，以消耗热能为补偿将热量从低温物体转移到环境中去。吸收式制冷采用的工质是两种沸点相差较大的物质组成的二元溶液，其中沸点低的物质为制冷剂，沸点高的物质为吸收剂。

热泵：是一种能源提升装置，以消耗一部分高位能(机械能、电能或高温热能等)为补偿，通过热力循环，把环境介质(水、空气、土壤)中贮存的不能直接利用的低位能量转换为可以利用的高位能。

影响制冷系数的主要因素：降低制冷剂的冷凝温度(即热源温度)和提高蒸发温度（冷源温度），都可使制冷系数增高。2．常用公式

制冷系数：1收获q2消耗w01

空气压缩式制冷系数11p2p11T21T1

1或1卡诺循环的制冷系数：

T1T2T1

1,c

T1

T3T

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